使用单端隔离变压器之后，变压器磁芯如何在每个脉动工作磁通之后都能恢复到磁通起始值，这是产生的新问题，称为去磁复位问题。因为线圈通过的是单向脉动激磁电流，假如没有每个周期都作用的去磁环节，剩磁通的累加可能会引起出现饱和。这时开关导通时电流很大;断开时，过电压很高，导致开关器件的损坏。

  剩余磁通实质是磁芯中仍残存有能量，如何使此能量转移到别处，就是磁芯复位的任务。具体的磁芯复位线路可以分成两种：

  一种是把铁芯残存能量自然的转移，在为了复位所加的电子元件上消耗掉，或者把残存能量反馈到输入端或输出端;另一种是通过外加能量的方法强迫铁芯的磁状态复位。具体使用那种方法，可视功率的大小、所使用的磁芯磁滞特性而定。

  在磁场强度H为零时，磁感应强度的多少是由铁芯材料决定。图a的剩余磁感应强度Br比图b小，图a一般是铁氧体、铁粉磁芯和非晶合金磁芯，图b一般为无气隙的晶粒取向镍铁合金铁芯。

  对于剩余磁感应强度Br较小的铁芯，通常用转移损耗法。转移损耗法有线路简单、可靠性高的特点。对于剩余磁感应强度Br较高的铁芯，通常用强迫复位法。强迫复位法线路较为复杂。

  简单的损耗法磁芯复位电路是由一只稳压管和二极管组成，稳压管和二极管与变压器原边绕组或和变压器副边绕组并联，磁芯中残存能量由于稳压管反向击穿导通而损耗，它具有两种功能，既可以限制功率开关管过电压又可以消除磁芯残存能量。在实际应用中由于变压器从原边到副边的漏电感(寄生电感)存在，这个电感中也有存储的能量，因此一般把稳压管和二极管与变压器原边绕组并联连结。这种电路只适用于小中。

  开关管关断时，变压器漏感引起的关断电压尖峰需要RC缓冲电路来抑制，尤其是变压器满载时;

  开关管承受的电压与输入直流电压成正比，当变压器工作在宽输入电压范围时，一定要采用高压功率MOSFET,而高压功率MOSFET的导通电阻较大，因此导致导通损耗较大;

  Cs：晶体管输出电容、钳位二极管结电容、折算到原边的整流二极管结电容与变压器绕组电容之和

  t=t0～t1期间，开关管导通变压器上的磁化电流增加;t=t1时VM 关断，随后以负载折算到原边的电流Io/n给Cs线时开始磁复位，Cs与Lm谐振使得磁化电感能量有一部分转移到Cs 中去，剩余的磁化电感能量与变压器漏感能量消耗在钳位

  R中;t=t2时开始磁复位，Cs与Lm谐振使得磁化电感能量有一部分转移到Cs 中去，剩余的磁化电感能量与变压器漏感能量消耗在钳位

  ③ 增加Cs，可降低Uc;这可通过在VM漏源两端外并电容来实现.但这却增加了功率开关的容性开通损耗;

  大部分磁化能量消耗在钳位电阻中。因此，它大范围的应用于价廉、效率要求不太高的功率变换场合。

  为了简化分析，假设输出滤波电感L和钳位电容Ccl足够大，因此可将它们分别作为电流源和电压源处理。变压器用磁化电感Lm 、原副边总漏感L1k和变比为n：1的理想变压器表示。每个开关周期分为七个区间.原理波形如下图所示。

  t=t1时。功率开关VM关断，以Io/n对电容Cs充电.使得UDs增大;

  t=t4时，i m开始变负，VMc 实现了零电压开通，i m仍以一Ucl/L m斜率下降，铁心工作在第三象限;

  t=t5时，VMc关断，Lm与Cs开始谐振，C s以负的磁化电流放电，能量回馈到电网及转移到磁化电感中去;

  t=t6时，UDS下降到Uin，VD1开通，为i m在副边续流提供了通路;

  t=t7 时，VM再次开通，开始了另一周期。由此可见，钳位开关VM 实现了零电压开关(ZVS)，功率开关VM 实现了零电压关断，但非零电压开通。